Перейти к основному содержимому

Поверхностные явления

Переходный слой — слой конечной толщины, свойства которого отличны от тех, что присущи фазе. Все поверхностные явления происходят здесь (высота в несколько молекулярных слоев). Молекулы переходного слоя находятся в динамическом равновесии с молекулами фазы (1см2:1с 10221 см^2: 1 с ~ 10^{22} перемещений).

В глубине фазы межмолекулярные взаимодействия одинаковы и результирующая сила равна нулю. На поверхности концентрация молекул газа меньше концентрации молекул жидкости и результирующая сила не равна нулю (межмолекулярные силы не скомпенсированы). Молекулы находящиеся на поверхности "давят" на молекулы в глубине. Жидкость испытывает давление со стороны поверхностных молекул — внутреннее давление PiP_i.

Внутреннее давление PiP_i — равнодействующая сила межмолекулярного притяжения (взаимодействия) поверхностных молекул с молекулами фазы, направленная перпендикулярно к поверхности и отнесенная к единице площади поверхности.

Pi=[Нм2]=[Па],атмP_i=\left[\frac{Н}{м^2}\right]=\left[Па\right], атм
Pi(H2O)=13800 атмPi(C6H6)=3800 атмP_i(H_2O) = 13800 \text{ атм} \\ P_i(C_6H_6) = 3800 \text{ атм}

Наличие внутреннего давления приводит к тому, что:

  • жидкости малосжимаемы;
  • все поверхностные молекулы стремятся уйти вглубь фазы, а значит жидкость принимает форму, при которой ее поверхность минимальна (сфера).

Чтобы создать новую поверхность необходимо затратить работу.

Двусторонняя пленка жидкости нанесена на проволочную рамку шириной l, одна сторона которой может перемещаться (без трения) вверх или вниз. В отсутствие внешней силы поверхность пленки самопроизвольно сокращается под действием поверхностного натяжения.

Опыт Дюпре

Значения площади и работы будут равны

S=lΔHA=FΔHS = l \Delta H \\ A = F \Delta H

Поверхностное натяжение жидкости равно работе по созданию единицы поверхности.

σ=AS=FΔhlΔh=Fl\sigma = \frac{A}{S}=\frac{F\Delta h}{l \Delta h}=\frac{F}{l}
σ=[Джм2]=[Нм]\sigma = \left[\frac{\text{Дж}}{\text{м}^2}\right]=\left[\frac{\text{Н}}{\text{м}}\right]

Также поверхностное натяжение представляет собой силу, стремящуюся сократить поверхность, отнесенную к единице поверхности и направленную по касательной к ней.

Взаимосвязь внутреннего давления и поверхностного натяжения

Рассмотрим разделение поверхности:

Взаимосвязь внутреннего давления и поверхностного натяжения

Работа по созданию одной поверхности равна

A2=σS=PiSdA_2=\sigma \cancel{S} = P_i \cancel{S}d
Pi=SdP_i=\frac{S}{d}

Работа по разделению равна

A1=PiΔV=PiSdA2=2σS}PiSd=2σSPi=2σd\left. \begin{array}{ccc} A_1 = P_i\Delta V = P_iSd\\ A_2 = 2\sigma S \end{array} \right\} \Longrightarrow P_i\cancel Sd = 2\sigma \cancel S \Longrightarrow \fbox{$P_i=\frac{2\sigma}{d}$}

Влияние различных факторов на PiP_i и σσ

Влияние природы жидкости

Чаще всего зависит от того, полярная жидкость или неполярная, т.к. полярность определяет межмолекулярные взаимодействия. Так увеличение полярности жидкости, мерой которой является диэлектрическая проницаемость, приводит к увеличению межмолекулярного взаимодействия и, соответственно, к росту поверхностного натяжения.

Относительная диэлектрическая проницаемость среды показывает во сколько раз взаимодействие между зарядами в этой среде меньше, чем в вакууме.

Жидкостьεεσ103,Дж/м2σ*10^3, Дж/м^2
Н-гексан1,918
Метиловый спирт26,330
Вода8172

Чем выше полярность, тем выше поверхностное натяжение и внутренне давление.

Влияние температуры

Чем выше температура, тем разница между фазами меньше (чем выше кинетическая энергия частиц, тем меньше нужно затратить энергии  дополнительно). С ростом температуры поверхностное натяжение падает (зависимость линейная).

σT=σT0β(TT0)\sigma_T=\sigma_{T_0}-\beta(T-T_0)

Зависимость поверхностного натяжения от температуры Плотность газа и жидкости в критической точке

Влияние кривизны поверхности

Поверхностное натяжение зависит от кривизны поверхности.

σ=f(rкр)σ = f (r_{кр})

Зависимость поверхностного натяжения от кривизны поверхности

Pi,вып=Pi+ΔPPi,вог=PiΔPP_{i, вып} = P_i + \Delta P \\ P_{i, вог} = P_i - \Delta P

ΔP\Delta P определяется радиусом кривизны поверхности. Выведем ΔP\Delta P:

A=ΔPidVA=σdS}ΔPidV=σdS\left. \begin{array}{ccc} A = \Delta P_i dV\\ A = \sigma dS \end{array} \right\} \Longrightarrow \Delta P_i dV = \sigma dS

Получим выражения dVdV и dSdS

V=43πr3dV=4πr2drS=4πr2dS=8πrdrV=\frac{4}{3}\pi r^3 \qquad dV=4\pi r^2 dr \\ S=4\pi r^2 \qquad dS=8\pi r dr

Подставим выражения dVdV и dSdS в уравнение

ΔPi4πr2dr=σ8πrdr\Delta P_i 4\cancel{\pi} r^{\cancel 2} \cancel{dr} = \sigma 8\cancel{\pi r dr}

Упростим полученное уравнение

ΔPi=2σr\Delta P_i = \frac{2\sigma}{r}
Pi,вып=Pi+2σrP_{i, вып} = P_i + \frac{2\sigma}{r}
Pi,вог=Pi2σrP_{i, вог} = P_i - \frac{2\sigma}{r}

Если поверхность неправильной формы, то вводится средняя кривизна:

Капиллярные явления

H=12(1r1+1r2)H = \frac{1}{2}\left(\frac{1}{r_1}+\frac{1}{r_2}\right)
ΔP=σ(1r1+1r2)\Delta P = \sigma \left(\frac{1}{r_1}+\frac{1}{r_2}\right)

Поднятие/опускание жидкости в тонком капилляре имеет высокое практическое значение (подъем грунтовых вод, пропитка и окраска).

Fдейств=2σrπR2,F_{действ}=\frac{2\sigma}{r}\pi R^2,

где rr — радиус кривизны окружности, RR — радиус капилляра.